Александр Бакулин - Гравитация и эфир

В такую возможную плотность эфира трудно поверить и к ней трудно привыкнуть. Однако она может испугать кого угодно (из физиков), но только не нас. Кстати, Максвелл ещё полтора века тому назад представлял себе эфир в виде сцепляющихся друг с другом «колечек». Человек умел думать. Ещё раз убеждаешься в том, что все великие учёные имеют могучую интуицию, которая не позволяет им делать ошибок не в их «точной» теории, но в их философии.

Эту плотность эфира мы теперь попробуем «приспособить» к значениям энергий частиц, довольно точно рассчитываемым классическим методом исследования процессов.

Итак, в каждое мгновение времени хотя бы одна частица на площадке квадратного метра (из других там частиц) уже имеет те характеристики и то направление её движения, которые позволят ей двигаться в узком конусе и через некоторое время точно ударить по кварку 4. В следующее мгновение времени тоже самое будет готова делать следующая (одна) частица из следующего квадрата (1 ), расположенного (справа) от первой площадки на шаг расстояния между площадками квадратных метров (шаг «горизонтальной» плотности распределения частиц):

Таким образом, на кварк 4 всегда будет налетать поток – череда последовательных частиц, следующих одна за одной через период времени:

Частота следования квантов-частиц эфира в этом потоке:

Все частицы этого потока будут заведомо эффективно взаимодействовать с кварком 4: так, что после кварка, вступив с ним в пространственный резонанс, они превратяться в полеэтого кварка. Мы со школьниками уже знаем, что поле –это поток квантов, направленных в пространстве (или – «направленный поток квантов»).

Здесь же отметим важное обстоятельство. Мы утверждаем, что в пространственном резонансе двух электромагнитных частиц они обе («долго» взаимодействуя друг с другом своими преонными полями, при их встрече с согласованнымим характеристиками) очень сильно подстраивают положения их конструкций друг под друга. Чем тяжелее частица (чем она инерционнее), тем легче она подстраивает «под себя» встречаемою частицу. Кварк нуклона на много порядков «тяжелее» кванта – частицы эфира. Поэтому именно кварк подстраивает под себя каждый квант эфира. И поэтому после кварка квант эфира полетит именно туда, куда «смотрел» кварк плоскостью своей поляризации в момент их взаимодействия. «Коэффициент усиления» (коэффициент «направления» в пространстве) кварком кванта эфира вполне может достигать величины двух-трёх порядков. То есть если кварк принимал поток частиц из конуса , то после себя он направит кванты своего поля под углом в одну тысячную градуса, что позволит этим квантам попадать по центрам масс точно на противоположной кварк 1, с которым все они заведомо согласованы в конструкции нуклона по своим фазам (вращаясь в пространстве на пути диаметра нуклона на пол-оборота, то есть на , они имеют рассогласование по фазе их вращения не более одного градуса; смотри чуть ниже).

Теперь рассмотрим взаимную «геометрию» кварка 4 (с его полем-глюоном, состоящем из направленного им потока квантов – частиц эфира) и противоположного кварка 1. Зону резонансного приёма антикварком 1 глюона, излучённого кварком 4, мы определим по расфазировке каждого кванта-частицы состава глюона на пространственный угол Мы утверждаем, что в конструкции нуклона каждый квант-частица эфира из состава поля глюона делает вдоль диаметра нуклона половину своего пространственного оборота («рисует» в пространстве половину своей длины волны). Поэтому, при расфазировке между противоположными кварками на , расстояние этого поворота, преодолеваемое по диаметру со скоростью света, составит величину:

Время прошивания этой зоны квантами эфира структуры глюона:

В течение этого времени каждый из квантов эфира, излучённый кварком 4 и подлетевший к кварку 1, имеет возможность эффективно (резонансно) взаимодействовать с кварком 1.

За это же время кварк 1, двигаясь почти со скоростью света по хордам 6–1 и 1–2 в районе вершины 1 6-ти гранника, проходит расстояние:

·

(эта дистанция в районе точки 1 отмечена на рисунке 20.8 жирными отрезками).

А также, за это же время на этой дистанции кварк 1, вращаясь с собственной частотой делает следующее количество оборотов:

На каждом таком обороте кварк 1 подставляется активной стороной своего кольца под кванты эфира (кванты в структуре глюона) поля кварка – излучателя 4 (мы говорим: кварк 1 «смотрит» на кварк 4).

Ещё раз. Поскольку каждый квант эфира, излучаемый кварком 4, достигая кварка 1, заведомо точно сфазирован по своей пространственной фазе (на угол плюс минус что является первичным условием для наших расчётов), а также поскольку этот каждый квант эфира пересекает резонансную зону кварка 1 достаточно «медленно» (за то, следовательно, в этот промежуток времени он продолжает оставаться точно сфазированным со всеми 156,5 теми положениями кварка 1, когда в этих положениях последний на каждом из своих оборотов точно «смотрит» на кварк – излучатель 4.