БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (КО)

Колеба'тельные спе'ктры,вибрационные спектры, спектры, обусловленные колебаниями атомов в молекуле (см. Молекулярные спектры ) и атомов, ионов и их групп в кристаллах (см. Спектры кристаллов ) и жидкостях. К. с. обычно состоят из отдельных спектральных полос. Наблюдаются К. с. поглощения и отражения в близкой инфракрасной области и К. с. комбинационного рассеяния в видимой области.

Колеба'тельный ко'нтур,электрическая цепь, содержащая катушку индуктивности и конденсатор, в которой могут возбуждаться электрические колебания. Если в некоторый момент времени зарядить конденсатор до напряжения V 0, то энергия, сосредоточенная в электрическом поле конденсатора, равна Е с = , где С — ёмкость конденсатора. При разрядке конденсатора в катушке потечёт ток I , который будет возрастать до тех пор, пока конденсатор полностью не разрядится. В этот момент электрическая энергия К. к. E c= 0, а магнитная, сосредоточенная в катушке, E L= , где L — индуктивность катушки, I 0— максимальное значение тока. Затем ток в катушке начинает падать, а напряжение на конденсаторе возрастать по абсолютной величине, но с противоположным знаком. Спустя некоторое время ток через индуктивность прекратится, а конденсатор зарядится до напряжения — V 0. Энергия К. к. вновь сосредоточится в заряженном конденсаторе. Далее процесс повторяется, но с противоположным направлением тока. Напряжение на обкладках конденсатора меняется по закону V = V 0cos w 0 t, а ток в катушке индуктивности I = I 0 sin w 0 t , т. е. в К. к. возбуждаются собственные гармонические колебания напряжения и тока с частотой w 0= 2 p/T 0, где T 0 — период собственных колебаний, равный T 0 = 2p . В К. к. дважды за период происходит перекачка энергии из электрического поля конденсатора в магнитное поле катушки индуктивности и обратно.

В реальных К. к., однако, часть энергии теряется. Она тратится на нагрев проводов катушки, обладающих активным сопротивлением, на излучение электромагнитных волн в окружающее пространство и потери в диэлектриках (см. Диэлектрические потери ) , что приводит к затуханию колебаний. Амплитуда колебаний постепенно уменьшается, так что напряжение на обкладках конденсатора меняется уже по закону: V=V 0e - d tcosw t, где коэффициент d = R/2L — показатель (коэффициент) затухания, а w = — частота затухающих колебаний. Т. о., потери приводят к изменению не только амплитуды колебаний, но и их периода Т = 2 p/w . Качество К. к. обычно характеризуют его добротностью . Величина Q определяет число колебаний, которое совершит К. к. после однократной зарядки его конденсатора, прежде чем амплитуда колебаний уменьшится в е раз ( е — основание натуральных логарифмов).

Если включить в К. к. генератор с переменной эдс: U = U 0 cosW t (), то в К. к. возникнет сложное колебание, являющееся суммой его собственных колебаний с частотой w 0и вынужденных с частотой W. Через некоторое время после включения генератора собственные колебания в контуре затухнут и останутся только вынужденные. Амплитуда этих стационарных вынужденных колебаний определяется соотношением

, т. е. зависит не только от амплитуды внешней эдс U 0, но и от её частоты W. Зависимость амплитуды колебаний в К. к.

от частоты внешней эдс называется резонансной характеристикой контура. Резкое увеличение амплитуды имеет место при значениях W, близких к собственной частоте w 0К. к. При W = w 0 амплитуда колебаний V makcв Q раз превышает амплитуду внешней эдс U. Т. к. обычно 10 < Q < 100, то К. к. позволяет выделить из множества колебаний те, частоты которых близки к w 0. Именно это свойство (избирательность) К. к. используется на практике. Область (полоса) частот DW вблизи w 0, в пределах которой амплитуда колебаний в К. к. меняется мало, зависит от его добротности Q. Численно Q равно отношению частоты w 0собственных колебаний к ширине полосы частот DW.

Для повышения избирательности К. к. необходимо увеличивать Q. Однако рост добротности сопровождается увеличением времени установления колебаний в К. к. Изменения амплитуды колебаний в контуре с высокой добротностью не успевают следовать за быстрыми изменениями амплитуды внешней эдс. Требование высокой избирательности К. к. противоречит требованию передачи быстро изменяющихся сигналов. Поэтому, например, в усилителях телевизионных сигналов искусственно снижают добротность К. к. Часто используются схемы с двумя или несколькими связанными между собой К. к. Такие системы при правильно подобранных связях обладают почти прямоугольной резонансной кривой (пунктир).

Кроме описанных линейных К. к. с постоянными L и С, применяются нелинейные К. к., параметры которых L или С зависят от амплитуды колебаний. Например, если в катушку индуктивности К. к. вставлен железный сердечник, то намагниченность железа, а с ним и индуктивность L катушки меняется с изменением тока, текущего через неё. Период колебания в таком К. к. зависит от амплитуды, поэтому резонансная кривая приобретает наклон, а при больших амплитудах становится неоднозначной (). В последнем случае имеют место скачки амплитуды при плавном изменении частоты W внешней эдс. Нелинейные эффекты проявляются тем сильнее, чем меньше потери в К. к. В К. к. с низкой добротностью нелинейность вообще не сказывается на характере резонансной кривой.

К. к. обычно применяются в качестве резонансной системы генераторов и усилителей в диапазоне частот от 50 кгц до 250 Мгц. На более высоких частотах роль К. к. играют отрезки двухпроводных и коаксиальных линий, а также объёмные резонаторы.

Лит.: Стрелков С. П.. Введение в теорию колебаний, М. — Л., 1951.

В. Н. Парыгин.

Рис. 1. Колебательный контур.

Рис. 3. Резонансная кривая колебательного контура: w 0— частота собственных колебаний; W — частота вынужденных колебаний; DW — полоса частот вблизи w 0, на границах которой амплитуда колебаний V = 0,7 V makc. Пунктир — резонансная кривая двух связанных контуров.