БСЭ БСЭ - Большая Советская Энциклопедия (МЮ)

Соч.: Schriften und Briefe, [Gütersloh], 1968; Politische Schriften. Manifeste. Briefe, Lpz., 1970.

Лит .: Энгельс Ф., Крестьянская война в Германии, Маркс К. и Энгельс Ф., Соч., 2 изд., т. 7; Смирин М. М., Народная реформация Томаса Мюнцера и Великая крестьянская война, 2 изд., М., 1955; Штекли А., Томас Мюнцер, М., 1961; Bensing М., Thomas Müntzer, Lpz., 1965; его же, Thomas Müntzer und der Thüringer Aufstand 1525, В., 1966: Steinmetz М., Das Müntzerbild von M. Luther bis F. Engels, B., 1971.

М. М. Смирин.

Т. Мюнцер.

Мюнш(Münch) Шарль (26.9.1891, Страсбург, — 6.11.1968, Ричмонд, США), французский дирижёр и скрипач. Был концертмейстером Страсбургского городского оркестра (1919) и оркестра Гевандхауза в Лейпциге (1923). С 1932 жил в Париже, где дебютировал как дирижёр. В 1935—38 руководил Парижским филармоническим оркестром, в 1937—46 — оркестром Общества Парижской консерватории. Первый исполнитель в освобождённом от немецко-фашистской оккупации Париже «Песни освобождения» Онеггера (1944) и 7-й симфонии Шостаковича (1945). С 1946 работал в США; в 1949—62 руководил Бостонским оркестром. В последующие годы вёл интенсивную деятельность как дирижёр-гастролёр: в 1956 и 1965 выступал в СССР. С 1967 возглавлял вновь созданный «Парижский оркестр». Яркая эмоциональность, глубокий интеллект, строгий вкус и исключительное по точности дирижёрское мастерство сделали М. выдающимся интерпретатором многих музыкальных произведений. Пропагандист и первый исполнитель сочинений современных ему французских композиторов (А. Онеггер, А. Руссель, А. Дютийё, Ж. Ропарц и др.).

Соч. в рус. пер.: Я — дирижер, М., 1960.

Е. Я. Рацер.

Мюо'ний,частица, состоящая из положительного мюона (m +) и электрона (е -). Обозначается m +е -или Mu. Гипотеза о существовании М. была вы двинута в 1957 одновременно Л. Д. Ландау и А. Саламом . Строение М. аналогично атому водорода, от которого М. отличается заменой протона на m +. М. образуется при торможении m +в веществе. При этом m +присоединяет к себе электрон из оболочки атома, а атом становится положительным ионом. Например, m ++ Xe ® m +е -+ Xe +. Время жизни М. t = 2,2×10 -6 сек ; оно определяется временем жизни m +.

Поскольку m +и е -обладают собственными магнитными моментами ( спинами ), то в М. их спины могут быть направлены либо параллельно, либо антипараллельно друг другу. Энергия двух таких состояний различается на величину ~ 2×10 -5 эв и между ними возможны квантовые переходы с излучением электромагнитных волн частотой 4463,16 Мгц . Наблюдение этих переходов и сравнение измеренной частоты излучения с теоретически предсказываемой является одним из самых точных методов проверки уравнений квантовой электродинамики.

Три четверти атомов М. образуется в состоянии с параллельными спинами m +и е -. Магнитный момент этих атомов М. примерно в 200 раз превышает магнитный момент m +мезона, а частота прецессии такой системы в магнитном поле в 100 раз превышает частоту прецессии свободного m +. С такой же частотой меняется направление вылета позитронов, образующихся при распаде m +, входящего в состав М. (m +® e ++ n e+ ). Это явление используют для наблюдения М. и исследования различных химических реакций с участием водорода. Так как М. можно рассматривать как лёгкий изотоп водорода, то в таких исследованиях он играет роль «меченого» атома водорода, за движением которого можно следить, наблюдая прецессию его спина в магнитном поле. Если М., подобно атому водорода, вступает в химическую реакцию, то связь между спинами мюона m +и электрона е -«разрывается» и вместо частоты прецессии М. наблюдается частота прецессии свободного m +. Таким способом удалось измерить скорости протекания многих химических реакций атомарного водорода с различными веществами.

Лит .: Хьюз В., Мюоний, «Успехи физических наук», 1968, т. 95, в. 3; Гольданский В. И., Фирсов В. Г., Химия новых атомов, «Успехи химии», 1971, т. 40, в. 8.

Л. И. Пономарёв.

Мюо'ны(старое название — m-мезоны), нестабильные элементарные частицы со спином 1/ 2, временем жизни 2,2×10 -6 сек и массой, приблизительно в 207 раз превышающей массу электрона. Существуют положительно заряженные (m +) и отрицательно заряженные (m -) М., являющиеся частицей и античастицей по отношению друг к другу. М. относятся к классу лептонов , т. е. участвуют в электромагнитных и слабых взаимодействиях и не участвуют в сильных взаимодействиях .

Открытие мюонов и их источники.М. были впервые обнаружены в космических лучах в 1936 американскими физиками К. Андерсоном и С. Неддермейером. Сначала М. пытались отождествить с частицей, которая, согласно гипотезе японского физика Х. Юкавы , является переносчиком ядерных сил. Однако такая частица должна была интенсивно взаимодействовать с атомными ядрами, тогда как опытные данные показывали, что М. слабо взаимодействует с веществом. Этот «парадокс» был разрешён в 1947 после открытия пи-мезона (p), обладающего свойствами частицы, предсказанной Юкавой, и распадающегося на М. и нейтрино .

Основным источником М. в космических лучах и на ускорителях заряженных частиц высоких энергий является распад p-мезонов (пионов), а также К-мезонов (каонов), интенсивно рождающихся при столкновениях сильно взаимодействующих частиц (адронов), например протонов (р) с ядрами:

p +(K +) ® m ++ n m, (1, а)

(здесь n m, — мюонные нейтрино и антинейтрино). Др. источники М. — рождение пар m +m -фотонами (g) высоких энергий, электромагнитные распады мезонов типа r ® m ++ m -, так называемые лептонные распады гиперонов , например L° ® р + m + n mи т. д. — играют, как правило, значительно меньшую роль.

В космических лучах на уровне моря М. образуют основную компоненту (~80%) всех частиц космического излучения. На современных ускорителях заряженных частиц высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью 10 5—10 6частиц в сек .

Спин n m, возникающего при распадах (1, а), ориентирован против направления своего импульса, а спин от распадов (1, б) — по направлению импульса. Отсюда на основании законов сохранения импульса и момента количества движения следует, что спин m +, рождающегося при распаде покоящихся p +или К +, направлен против его импульса, а спин m -— в направлении импульса (см. рис. ).

Поэтому М. в зависимости от кинематических условий их образования и энергетического спектра пионов и каонов оказываются частично (или полностью) поляризованными в направлении импульса (m -) или против него (m +).