Роджер Пенроуз - Новый ум короля: О компьютерах, мышлении и законах физики

,

где черта сверху означает комплексное сопряжение. Числом, комплексно сопряженным с z = х + iy , называется

, где х и у — действительные числа; обратите внимание на то, что

.

Ортогональность векторов состояния | ψ ) и | X ) записывается в виде соотношения

Квадрат длины вектора состояния | ψ ) есть величина

поэтому нормировки | ψ ) к единичному вектору представимо в виде

Если «акт измерения» вызывает скачкообразный переход состояния | ψ ) либо в состояние | X ), либо во что-то, ортогональное | X ), то амплитуда этого скачкообразного перехода в состояние | X ) равна ( X | ψ ) в предположении, что | ψ ) и | X ) нормированы. Без нормировки вероятность скачкообразного перехода из | ψ ) в | X ) можно представить в виде

(См. Дирак [1947].)

Для тех, кто знаком с операторным формализмом квантовой механики, это измерение (в обозначениях Дирака) определяется ограниченным эрмитовым оператором | X )( X |. Собственное значение 1 (для нормированного | X )) означает ДА, а собственное значение 0 — НЕТ. (Векторы ( X |, | ψ ) и т. д. принадлежат гильбертову пространству, дуальному к исходному.) См. фон Нейман [1955], Дирак [1947].

От английского spin — «вращение». — Прим. ред.

В предыдущем описании квантовой системы, состоящей из одной частицы, я прибег к сверхупрощению, проигнорировав спин и предположив, что состояние может быть описано заданием одного лишь пространственного положения. Действительно, существуют некоторые частицы, называемые скалярными , их примерами могут служить ядерные частицы, известные под названием пионов ( π -мезоны, см. гл.5 «Масса, материя и реальность»), или некоторые атомы, для которых спин оказывается равным нулю. Для таких (и только для таких) частиц приведенное выше описание в терминах одного лишь пространственного положения действительно будет достаточным.

Здесь и выше я предпочел не загромождать формулы множителями типа 1 / √2 , которые нужны, если мы требуем, чтобы векторы |→)и |←)были нормированными.

комплексно сопряженные чисел ω и z . (см. прим.151)

Существует стандартная экспериментальная установка, известная как прибор Штерна-Герлаха, которую можно использовать для измерения спинов атомов. Атомы выпускаются в пучок, который проходит в сильно неоднородном магнитном поле, направление неоднородности которого задает направление, в котором производится измерение спина. Пучок расщепляется на два (для атома со спином 1 / 2 или на большее число частей — для атома с бо́льшим спином), один пучок дает атомы с ответом ДАна измерение спина, а другой — атомы с ответом НЕТна измерение спина. К сожалению, по некоторым техническим причинам, не имеющим отношения к интересующим нас вопросам, такой прибор не может быть использован для измерения спина электрона, и поэтому приходится прибегать к косвенной процедуре (см. Мотт, Мэсси [1965]). По этой и по другим причинам я предпочитаю не вдаваться в подробности относительно того, как в Действительности измеряют спин электрона.

Пытливый читатель может самостоятельно проверить геометрию, приведенную в тексте. Проще всего, если мы сориентируем сферу Римана так, чтобы α -направление было направлением «вверх», а β -направление лежало в плоскости, натянутой на направления «вверх» и «вправо», т. е. задаваемой параметром q = tg ( v/2 ) на сфере Римана, а затем воспользуемся формулой

для вероятности перехода скачком из | ψ ) в ( X |. (См. прим. 151.)

Эта объективность является характерной особенностью нашего подхода, если мы всерьез принимаем стандартный квантовомеханический формализм. При нестандартном подходе система могла бы в действительности заранее «знать» результат, выдаваемый в ответ на любое измерение. Это привело бы нас к другой и, очевидно, объективной картине физической реальности.

Комплексное число — р подходит так же хорошо, как и р , в качестве квадратного корня из q , и дает тот же самый эллипс поляризации. Квадратный корень обусловлен тем, что фотон — безмассовая частица со спином , равным единице , т. е. вдвое бо́льшим фундаментальной единицы ħ / 2 . Для гравитона (еще не открытого кванта гравитации) спин равен двум , т. е. вчетверо бо́льше фундаментальной единицы, поэтому нам в приведенном выше описании понадобился бы корень четвертой степени из q .

Точнее, угловой момент описывается комплексными линейными комбинациями таких наборов из различного числа точек, так как суперпозиции могут включать несколько различных значений полного спинов — в случае какой-нибудь сложной системы. Все это приводит к картине, еще менее похожей на картину классического углового момента!