А. Красько - Схемотехника аналоговых электронных устройств

Таким образом, следует выделить четыре основных варианта цепей ОС (рис.3.2): последовательная по току (последовательно-последовательная, Z-типа), последовательная по напряжению (последовательно-параллельная, H-типа), параллельная по напряжению (параллельно-параллельная, Y-типа) и параллельная по току (параллельно-последовательная, G-типа). Существуют и смешанные (комбинированные) ООС.

Рисунок 3.2. Типы ОС

Схема каскада с последовательной ООС по току (ПООСТ) на ПТ с ОИ приведена на рисунке 3.3.

Рисунок 3.3. Каскад на ПТ с ПООС

При ПООСТ в выходной цепи усилителя последовательно с нагрузкой включается специальная цепь (на рисунке 3.3 это R осC ос ), напряжение на которой U ос пропорционально выходному току. Во входной цепи усилителя U ос алгебраически складывается с входным напряжением. В области СЧ ( C ос =0) можно записать

K 0ОС= K 0/ F = K 0(1 + β K 0).

Проведя анализ каскада по методике подраздела 2.3, получим:

K 0ОС= K 0/ F = K 0(1 + S 0 R ос ).

Поскольку K 0= S 0 R экв (см. подраздел 2.9), то при глубокой ООС (F>10) K 0≈ R экв / R ос . Из полученного выражения следует, что ПООСТ обеспечивает стабильность усиления по напряжению при условии постоянства нагрузки.

С помощью ПООСТ удается уменьшить нелинейные искажения в УУ, поскольку с увеличением F будет уменьшаться напряжение управления усилителем, его работа станет осуществляться на меньшем участке ВАХ активного элемента (транзистора), а это приведет к уменьшению коэффициента гармоник. В подразделе 8.1 приведены расчетные соотношения для коэффициента гармоник усилителя, охваченного ООС последовательного типа. Приближенно оценить влияние ПООСТ на коэффициент гармоник можно по соотношению:

K гОС = K г / F .

Все вышесказанное в равной мере относится и к каскаду на БТ с ОЭ и ПООСТ (схема каскада не приводится ввиду идентичности ее топологии схеме рисунка 3.3).

Входное сопротивление усилителя с ООС определяется способом подачи напряжения ОС во входную цепь. Согласно элементарной теории ОС, ПООСТ увеличивает входное сопротивление усилителя в F раз, т.е.

R вхОС = R вх · F .

Выражение для входного сопротивления каскада с ОЭ на БТ с ПООСТ, определенное по методике подраздела 2.3, имеет вид:

R вхОС = R 12∥ [ r б + (1 + H 21э)·( r э + Δ r + R ОС )].

При известных допущениях последние два выражения дают близкие результаты.

Входное сопротивление каскада с ОИ на ПТ определяется R з (см. подраздел 2.9), поэтому практически не меняется при охвате каскада ПООСТ.

Выходное сопротивление усилителя с ООС определяется способом снятия напряжения ОС с нагрузки усилителя. Согласно элементарной теории ОС, ПООСТ увеличивает выходное сопротивление усилителя в F раз, т.е.

R выхОС = R вых · F .

На СЧ выходное сопротивление каскадов на ПТ (ОИ) и БТ (ОЭ) определяется в большинстве случаев соответственно номиналами R с и R к , поэтому данная ООС его практически не меняет.

На рисунке 3.3б приведена схема каскада с ОИ и ПООСТ в области ВЧ . Данный каскад еще носит название каскада с истоковой коррекцией , т.к. основной целью введения в каскад ООС является коррекция АЧХ в области ВЧ.

Поскольку цепь ООС ( R осC ос ) частотнозависима, то |F| с ростом частоты уменьшается относительно своего значения на СЧ, что приводит к относительному возрастанию | K ОС | на ВЧ. С точки зрения коррекции временных характеристик, уменьшение t у каскада объясняется зарядом C ос , что приводит к медленному нарастанию U ос , и, следовательно, к увеличению коэффициента усиления в области МВ, а это, в свою очередь, сокращает время заряда C н , которое, собственно, и определяет t у .

Анализ влияния ПООСТ вначале проведем для случая резистивной цепи ОС ( C ос =0). Учитывая, что крутизна ПТ практически не зависит от частоты (см. подраздел 2.4.2), можно сказать, что во всем диапазоне рабочих частот глубина ООС F=const, уменьшение коэффициента усиления по всему диапазону рабочих часто одинаково и коррекция отсутствует.

Воспользовавшись рекомендациями подраздела 2.3,получим выражение для комплексного коэффициента передачи каскада с токовой коррекцией (цепь ОС комплексная, R осC ос ) на ВЧ:

где τ ос = R осC ос .

Анализ полученного выражения упрощается в предположении τ в = τ ОС . При этом условии имеем:

где τ вОС = τ в / F (см. так же подраздел 2.9).

Уменьшение постоянной времени каскада в области ВЧ приводит к увеличению верхней граничной частоты f в (уменьшению t у ) каскада. Площадь усиления каскада с ОИ и истоковой коррекцией при этом не меняется:

П ос = K 0 ОС · f вОС = K 0· f в .

Расчет каскада с истоковой коррекцией в области НЧ ничем не отличается от расчета некорректированного каскада за исключением того, что формула для постоянной времени цепи истока будет выглядеть иначе:

τ нИ ≈ C и (1/ S + R ос ).

В зависимости от цели введения ООС в каскад, глубину ООС можно определить по следующим соотношениям:

F = K 0/ K 0 ОС , либо F = f вОС / f в .

При этом R ос =( F –1)/ S 0 и C ос =1/( ω вОС · R ос ).

Каскад с ОЭ и ПООСТ еще носит название каскада с эмиттерной коррекцией .

В отличие от ПТ, в БТ крутизна частотнозависима, поэтому даже при частотно-независимой цепи ООС ( C ос =0) наблюдается эффект коррекции АЧХ и ПХ за счет уменьшения глубины ООС на ВЧ:

,

где τ вОС =τ/ F +τ 1/ F +τ 2 (см. так же подраздел 2.5).

Нетрудно увидеть, что эмиттерная коррекция каскада на БТ при частотно-независимой цепи ООС ( C ос =0) эффективна при τ 2<<(τ+τ 1), т.е. в каскадах с малой емкостью нагрузки.

Воспользовавшись рекомендациями подраздела 2.3,получим выражение для комплексного коэффициента передачи каскада с эмиттерной коррекцией в области ВЧ :