Пауль Хоровиц - Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е]

Тут можно читать онлайн Пауль Хоровиц - Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е] - бесплатно полную версию книги (целиком) без сокращений. Жанр: sci_radio, издательство Мир, год 1993. Здесь Вы можете читать полную версию (весь текст) онлайн без регистрации и SMS на сайте лучшей интернет библиотеки ЛибКинг или прочесть краткое содержание (суть), предисловие и аннотацию. Так же сможете купить и скачать торрент в электронном формате fb2, найти и слушать аудиокнигу на русском языке или узнать сколько частей в серии и всего страниц в публикации. Читателям доступно смотреть обложку, картинки, описание и отзывы (комментарии) о произведении.
  • Название:
    Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е]
  • Автор:
  • Жанр:
  • Издательство:
    Мир
  • Год:
    1993
  • Город:
    Москва
  • ISBN:
    5-03-002337-2 (русск.); 5-03-002336-4; 0-521-37095-7 (англ.)
  • Рейтинг:
    2.87/5. Голосов: 521
  • Избранное:
    Добавить в избранное
  • Отзывы:
  • Ваша оценка:
    • 60
    • 1
    • 2
    • 3
    • 4
    • 5

Пауль Хоровиц - Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е] краткое содержание

Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е] - описание и краткое содержание, автор Пауль Хоровиц, читайте бесплатно онлайн на сайте электронной библиотеки LibKing.Ru

Широко известная читателю по предыдущим изданиям монография известных американских специалистов посвящена быстро развивающимся областям электроники. В ней приведены наиболее интересные технические решения, а также анализируются ошибки разработчиков аппаратуры; внимание читателя сосредоточивается на тонких аспектах проектирования и применения электронных схем.

На русском языке издается в трех томах. Том 1 содержит сведения об элементах схем, транзисторах, операционных усилителях, активных фильтрах, источниках питания, полевых транзисторах.

Для специалистов в области электроники, автоматики, вычислительной техники, а также студентов соответствующих специальностей вузов.

Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е] - читать онлайн бесплатно полную версию (весь текст целиком)

Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е] - читать книгу онлайн бесплатно, автор Пауль Хоровиц
Тёмная тема
Сбросить

Интервал:

Закладка:

Сделать
Рис 463 Кроме того положительная обратная связь обеспечивает быстрое - фото 377

Рис. 4.63.

Кроме того, положительная обратная связь обеспечивает быстрое переключение выхода независимо от скорости изменения входного колебания. (Для того чтобы еще больше увеличить скорость переключения, к резистору R 3 часто подключают небольшой ускоряющий конденсатор емкостью 10-100 пФ.) Эта схема и называется триггером Шмитта. (При использовании операционного усилителя «притягивающий» резистор был бы не нужен.) Состояние выхода зависит как от входного напряжения, так и от недавней предыстории — это так называемый эффект гистерезиса. Его иллюстрирует представленный на рис. 4.64 график зависимости выходного напряжения от входного.

Рис 464 Для триггеров Шмитта с небольшим гистерезисом процедура разработки - фото 378

Рис. 4.64.

Для триггеров Шмитта с небольшим гистерезисом процедура разработки проста. Воспользуемся схемой, приведенной на рис. 4.62, б . Сначала выберем резистивный делитель ( R 1R 2 ), чтобы приблизительно установить правильное пороговое напряжение; если вы хотите, чтобы пороговое напряжение было близко к потенциалу земли, нужно воспользоваться одним резистором, который включен между неинвертирующим входом и землей. Далее, выберем резистор (положительной) обратной связи R 3 , который обеспечит требуемый гистерезис. Напомним, что гистерезис равен выходному размаху, ослабленному резистивным делителем, образованным резисторами R 3 и R 1 || R 2 . И наконец, выберем выходной «притягивающий» резистор R 4 , достаточно небольшой величины для обеспечения полного размаха в пределах питающего напряжения, принимая во внимание нагружающий эффект резистора R 3 . Если вы хотите, чтобы пороговые напряжения были симметричны относительно потенциала земли, включите между неинвертирующим входом и источником отрицательного напряжения питания резистор смещения соответствующей величины. Резисторы можно подобрать так, чтобы выходной ток и импеданс находились в пределах требуемого диапазона.

Дискретная транзисторная схема триггера Шмитта .Для построения схемы триггера Шмитта можно также использовать обычные транзисторы (рис. 4.65).

Рис 465 Транзисторы T 1 и Т 2 имеют общий эмиттерный резистор Важно чтобы - фото 379

Рис. 4.65.

Транзисторы T 1 и Т 2 имеют общий эмиттерный резистор. Важно, чтобы коллекторный резистор транзистора T 1 был больше, чем коллекторный резистор Т 2 . При выполнении этого условия пороговый уровень включения транзистора T 1 , который превышает напряжение на эмиттере на величину падения напряжения на диоде, уменьшается при включении транзистора T 1 , так как эмиттерный ток больше, если проводит транзистор Т 2 . Здесь, как и в рассмотренной выше интегральной схеме триггера Шмитта, наблюдается эффект гистерезиса для порогового напряжения триггера.

Упражнение 4.10.Разработайте триггер Шмитта на основе компаратора типа 311 (с открытым коллектором). Пороговые уровни должны быть равны +1,0 В и +1,5 В. К источнику напряжения +5 В подключите «притягивающий» резистор с сопротивлением 1,0 кОм. Для компаратора типа 311 используйте источники питания с напряжением +15 В.

Обратная связь и усилители с конечным усилением

В разд. 4.12 мы упомянули, что конечный коэффициент усиления операционного усилителя при разомкнутой цепи обратной связи ограничивает его возможности при использовании в схеме с обратной связью. В частности, коэффициент усиления при замкнутой цепи обратной связи никогда не может стать больше, чем коэффициент усиления при разомкнутой цепи обратной связи, а по мере того как величина коэффициента усиления при разомкнутой цепи обратной связи приближается к величине коэффициента усиления при замкнутой цепи обратной связи, усилитель все дальше отходит по своим характеристикам от идеального.

В этом разделе мы оценим количественные отклонения, и вы сможете заранее определять характеристики усилителя с обратной связью, состоящего из реальных (а не идеальных) компонентов. Это будет полезно и при разработке усилителей с обратной связью на основе только дискретных компонентов (транзисторов); для дискретных усилителей коэффициент усиления при разомкнутой цепи обратной связи обычно намного меньше, чем для операционного усилителя. Их выходной импеданс, например отличен от нуля. Однако если вы будете хорошо разбираться в принципах обратной связи, то это поможет вам получить требуемые характеристики в любой схеме.

4.25. Уравнение для коэффициента усиления

Рассмотрим усилитель, обладающий конечным коэффициентом усиления и охваченный петлей обратной связи, образующей неинвертирующий усилитель (рис. 4.66).

Рис 466 Коэффициент усиления усилителя при разомкнутой цепи обратной связи - фото 380

Рис. 4.66.

Коэффициент усиления усилителя при разомкнутой цепи обратной связи равен А , а благодаря обратной связи из входного напряжения вычитается часть выходного ( BU вых ). В дальнейшем мы обобщим полученные результаты и распространим их и на токи, и на напряжения. Итак, на усилительный блок поступает напряжение, равное U вх— BU вых . Выходное напряжение больше входного в А раз: A ( U вхBU вых) = U вых. Или U вых= [ А/(1 + АВ)] U вх, и коэффициент усиления по напряжению при замкнутой цепи обратной связи U вых / U вх равен

K= А/(1 + АВ)

Принята следующая терминология: К — коэффициент усиления при замкнутой цепи обратной связи, A — коэффициент усиления при разомкнутой цепи обратной связи, АВ — коэффициент передачи в петле обратной связи (петлевое усиление), 1 + АВ — глубина обратной связи для дифференциального сигнала, или коэффициент грубости схемы. Цепь обратной связи называют иногда β -цепью (что не имеет никакого отношения к коэффициенту β , т. е. h 21Э , транзистора).

4.26. Влияние обратной связи на работу усилителей

Рассмотрим, как влияет обратная связь на работу схемы. Действие обратной связи проявляется прежде всего в том, что можно заранее оценить усиление схемы и уменьшить искажения, а также в том, что изменяются входной и выходной импедансы.

Предварительная оценка усиления.Коэффициент усиления по напряжению равен А /(1 + АВ ). Если считать величину коэффициента А бесконечно большой, то получим К = 1/ В . Этот результат мы получили раньше, когда рассматривали неинвертирующий усилитель, в котором сигнал обратной связи подавался на инвертирующий вход с помощью делителя напряжения, подключенного к выходу (рис. 4.69).

Читать дальше
Тёмная тема
Сбросить

Интервал:

Закладка:

Сделать


Пауль Хоровиц читать все книги автора по порядку

Пауль Хоровиц - все книги автора в одном месте читать по порядку полные версии на сайте онлайн библиотеки LibKing.




Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е] отзывы


Отзывы читателей о книге Искусство схемотехники. Том 1 [Изд.4-е], автор: Пауль Хоровиц. Читайте комментарии и мнения людей о произведении.


Понравилась книга? Поделитесь впечатлениями - оставьте Ваш отзыв или расскажите друзьям

Напишите свой комментарий
x