Ричард Фейнман - Том 1. Механика, излучение и теплота

Теперь рассчитаем поля, встречающиеся во многих физических задачах, когда речь идет о распределении масс . Мы пока не рассматривали распределения масс, а занимались только отдельными частицами. Но интересно рассчитать и поля, образуемые более чем одной частицей. Для начала найдем силу притяжения со стороны плоского пласта вещества бесконечной протяженности. Сила притяжения единичной массы в данной точке Р (фиг. 13.5), конечно, направлена к плоскости.

Фиг. 13.5. Сила притяжения материальной точки материальной плоскостью.

Расстояние от точки до плоскости есть a , а масса единицы площади этой плоскости есть μ. Пусть μ будет постоянной: слой однороден. Какой же величины поле d Cсоздается массой dm , удаленной от О не ближе, чем на p , и не дальше, чем на p+dp (О — это точка плоскости, ближайшая к Р)? Ответ: d C= G ( dm r/ r 3). Но оно, это поле, направлено вдоль r , а мы понимаем, что из трех составляющих Спосле сложения всех d Cдолжна остаться лишь x -составляющая. Она равна

Все массы dm , которые находятся на одном и том же расстоянии r от Р , дадут одно и то же значение dC x , так что за dm можно сразу принять массу всего кольца между p и p + dp , т. е. dm =μ2π pdp (2π pdp — это площадь кольца радиусом p и шириной dp при dp ≪ p ). Итак,

Но pdp=rdr из-за того, что r 2=p 2+a 2. Поэтому

(13.17)

Стало быть, сила не зависит от расстояния а! Почему? Не ошиблись ли мы? Казалось бы, чем дальше от плоскости, тем сила слабее. Но нет! Если точка находится вплотную к плоскости, то большая часть вещества притягивает ее под неудачными углами, а если вдалеке, то у большей части вещества притяжение направлено прямее к плоскости. На любом расстоянии самая «влиятельная» часть плоскости лежит в некотором конусе. С удалением сила ослабляется обратно пропорционально квадрату расстояния, но в том же конусе под тем же углом оказывается больше вещества , а рост количества вещества тоже пропорционален квадрату расстояния! Этот анализ может быть сделан более строгим, если заметить, что дифференциал вклада любого данного конуса не зависит от расстояния в результате противоположных изменений напряженности поля данной массы и количества самой этой массы (с ростом расстояния). Впрочем, на самом деле сила не постоянна, ибо на другой стороне плоскости она меняет знак.

Мы решили, кстати, и задачу по электричеству: мы доказали, что у заряженной пластины, каждая единица площади которой несет заряд σ, электрическое поле равно σ/2ε 0и направлено от пластины , если она заряжена положительно, и к ней , если она заряжена отрицательно. Чтобы доказать это, надо просто вспомнить, что в законе тяготения G играет ту же роль, что 1/4πε 0в электричестве.

А теперь пусть имеются две пластины, одна с положительным зарядом +σ, а другая с отрицательным -σ (на единицу площади), и пусть промежуток между ними равен D . Каково поле этих пластин? Снаружи пластин поле равно нулю. Отчего? Оттого, что одна из них отталкивает, а другая притягивает и у обеих сила не зависит от расстояния ; значит, силы всюду уничтожаются! А вот поле между пластинами вдвое больше, чем поле одной пластины, направлено оно от положительной пластины к отрицательной и равно Е =σ/ε 0.

Перейдем теперь к еще более интересному и важному вопросу; впрочем, мы давно уже ответили на него, предположив, что сила притяжения Земли в точке на ее поверхности или над нею такая же, как если бы вся масса Земли сосредоточилась в ее центре. Справедливость этого предположения не очевидна: ведь когда мы находимся у самой земли, какая-то часть ее массы очень к нам близка, а другая далека и т. д. Когда мы складываем действие всех таких масс, то кажется чудом, что в конце концов сила сводится к тому, что вся Земля сжалась в одну точку, стянулась к своему центру!

Мы теперь покажем, что это чудо обыкновенное; чтобы продемонстрировать это, разобьем Землю на тонкие сферические слои. Пусть вся масса сферы равна m. Давайте рассчитаем потенциальную энергию частицы массы m' на расстоянии R от центра сферы (фиг. 13.6).

Фиг. 13.6. Тонкий сферический слой масс (или зарядов).

Мы увидим, что потенциальная энергия как раз такая, как если бы масса m сферы вся собралась в ее центре. (Легче иметь дело с потенциальной энергией, чем с напряженностью поля: не нужно думать об углах, а просто складывать потенциальные энергии всех частей сферы.) Нарежем сферу на узкие пояски, и пусть x — расстояние плоскости пояска от центра сферы; тогда вся масса пояска толщиной dx находится на одном и том же расстоянии r от точки P , а потенциальная энергия притяжения этого пояска равна — Gm ' dm / r . Сколько же массы содержится в пояске dx ? Вот сколько:

где μ= m /4π a 2— поверхностная плотность массы. (Вообще площадь поверхности шарового пояса пропорциональна его высоте.) Поэтому потенциальная энергия притяжения массы dm есть

Но мы видим, что

Значит,

или

Поэтому

и получается

(13.18)